магнитный решетка
Влияние неоднородного магнитного поля ферромагнитный наночастиц на свойства джозефсоновских переходов
ПОИСК РАБОТ:
На этом сайте вы можете заказать диплом, курсовую работу либо реферат
по интересующей вас тематике, магнитный решетка так же ознакомиться с готовыми работами.
влияние неоднородного магнитного поля ферромагнитный наночастиц на свойства джозефсоновских переходов
Содержание
Содержание
Введение 4
1. Ферромагнитные частицы как источник неоднородного магнитного
поля 17
1.1. Введение... 17
1.2. Обзор литературы... 21
1.2.1. Переход между однодоменным магнитный решетка вихревым состояниями в ферромагнитных дисках... 21
1.2.2. Метастабилыше состояния намагниченности малых ферромагнитных частиц... 25
1.3. Изготовление магнитных частиц на сверхпроводнике... 28
1.3.1. Особенности изготовления частиц на сверхпроводнике... 29
1.3.2. Исследование модификации свойств сверхпроводящей системы в процессе изготовления ферромагнитных частиц... 34
1.4. Исследование остаточных состояний в ферромагнитных частицах Со. 35
1.4.1. Методика магнитосиловых исследований... 35
1.4.2. Результаты исследований остаточных распределений в эллиптических частицах кобальта... 42
1.5. Расчет магнитных полей однородно намагниченных частиц... 50
1.6. Выводы... 57
2. Влияние неоднородного магнитного поля ферромагнитных частиц
на критический ток торцевых джозефсоновских контактов 59
2.1. Введение... 59
2.2. Магнитные частицы на сверхпроводнике: обзор литературы... 63
2.2.1. Магнитные частицы над сверхпроводящими пленками... 63
2.2.2. Влияние искусственных неоднородностей на свойства джозефсоновских контактов... 67
2.3. Модель торцевого джозефсоновского перехода в неоднородном поле магнитных частиц... 69
2.4. Методика изготовления магнитный решетка исследование свойств торцевых джозеф-соноских контактов... 82
2.5. Экспериментальное исследование торцевых джозефсоновских переходов с магнитными частицами... 90
2.6. Выводы... 97
3. Свойства планарных джозефсоновских контактов магнитный решетка узких сверхпроводящих мостов в неоднородном магнитном ноле системы ферромагнитных частиц 98
3.1. Исследование свойств планарных переходов с магнитными частицами 98
3.2. Исследование свойств узких сверхпроводящих мостов с магнитными частицами...108
3.2.1. Модель диодного эффекта для узких сверхпроводящих мостов с наномагнитами...108
3.2.2. Экспериментальное исследование узких сверхпроводящих ни-обиевых мостов с магнитными частицами...114
3.3. Выводы...132
Заключение 133
Приложение: Расчет магнитного поля однородно намагниченного прямоугольного параллелепипеда 136
Список публикаций автора по теме диссертации 138
Библиография 142
Введение
Введение
Актуальность работы
Развитие методов нанолитографии сделало возможным изготовление нанораз-мерных магнитов, что послужило стимулом для дальнейшего развития физики микромагнетизма. Магнитные свойства наноразмерных магнитов (или наномаг-нитов) сильно отличаются от характеристик объемных магнитных материалов, из которых они изготовлены. Во многих случаях технически важные магнитные свойства, такие как восприимчивость, коэрцитивность магнитный решетка остаточная намагниченность существенно увеличиваются при нанометровом структурировании. Это позволяет рассматривать подобные магнитные наноструктуры в качестве перспективных сред хранения информации [1, 2, 3, 4, 5, 6], магнитных сенсоров [3, 4, 7] магнитный решетка для элементов сред, реализующих квантовые вычисления [8, 9].
Свойства малых ферромагнитных частиц теоретически интенсивно исследуются последние пятьдесят лет, магнитный решетка основные представления на сегодняшний день сформированы. Магнитные частицы в виде дисков (цилиндр, в основании которого лежит круг) являются наиболее изученным объектом микромагнетизма. Это обусловлено двумя причинами. Во-первых, простая осесимметричная форма частиц позволяет строить простые физические модели магнитный решетка аналитически исследовать возможные распределения намагниченности. Во-вторых, нанодиски - это один из самых простых объектов, которые можно изготовить методами нанолитографии.
Известно, что в зависимости от радиуса магнитный решетка толщины ферромагнитных нано-дисков, основным состоянием наномагнита может быть однородное или вихревое распределение намагниченности [10]. Особенностью вихревого распределения является существование центральной области вихря, намагниченность которой перпендикулярна плоскости диска. Размер этой области (сердцевины или кора вихря) определяется обменной длиной lex = y/A/Mf, где А - обменная константа, Ms -магнитный момент насыщения, магнитный решетка практически не зависит от радиуса частицы (если он больше размеров кора в несколько раз). Для обычных ферромагнитных
материалов обменная длина 1ех находится в интервале 3-20 нм [11].
Конкуренция магнитостатического магнитный решетка обменного взаимодействий ведет к тому, что с увеличением радиуса магнитный решетка толщины частицы вихревое состояние становится энергетически более выгодным, чем однородное. У частиц, находящихся в вихревом состоянии поля рассеяния фактически отсутствуют, и, наоборот, эти поля относительно велики у частиц в однородном состоянии.
Для использования ферромагнитных частиц в качестве управляемого источника мелкомасштабного магнитного поля, необходимо чтобы в частицах существовало несколько метастабильных магнитных состояний, индуцирующих различные магнитные поля. Эта ситуация реализуется, если в наномагните вихревое магнитный решетка однородное распределения намагниченности устойчивы. Существующие на сегодняшний день экспериментальные результаты исследований остаточных распределений намагниченности в отдельных ферромагнитных дисках показывают, что, обычно, наблюдается лишь одно устойчивое состояние, т.е., область сосуществования вихревых магнитный решетка квазиоднородных распределений намагниченности в дисках очень узка [10, 12].
В частицах более сложной геометрии анизотропия формы может увеличить энергетический барьер, разделяющий вихревое магнитный решетка однородное состояния, что делает возможным существование метастабильного состояния. Например, в субмикронных эллиптических частицах (цилиндр в основании которого лежит эллипс) могут существовать как вихревое, так магнитный решетка однородное распределения намагниченности, одно из которых является основным, магнитный решетка другое - метастабильным состоянием [13, 14, 15, 16]. Область геометрических размеров эллиптических частиц, в которых наблюдаются метастабильные состояния, более широкая, чем в случае частиц в виде дисков.
Одной из искусственных магнитных наноструктур является периодическая решетка одинаковых наномагнитов. Решетка ферромагнитных наночастиц является уникальным источником неоднородного магнитного поля величиной порядка магнитного момента насыщения ферромагнетика магнитный решетка масштабом изменения, определяемым периодом решетки. Для типичных переходных металлов (Fe, Ni, Co) магнитный момент насыщения Ма составляет ~ 1000 Гс. Период решетки частиц
d , при современном развитии методов литографии, может изменяется в интервале от 10 до 1000 нанометров. Кроме того, магнитное поле частиц можно перестраивать путем перемагничивания всей решетки или отдельных ее частей внешним магнитным полем. Это свойство решеток ферромагнитных наночастиц открывает новые возможности для управления свойствами сред, высокочувствительных к магнитному полю, например, для управления свойствами сверхпроводников.
Как известно, внешнее магнитное поле проникает в сверхпроводник второго рода в виде нитей магнитного потока (абрикосовских вихрей), несущих один квант магнитного потока 4>о = hc/2e ~ 2.07 • 10~7 Гс-см2. Введение искусственных дефектов является одним из способов контролируемого изменения свойств сверхпроводника. Такими искусственными дефектами могут служить ферромагнитные частицы, расположенных вблизи сверхпроводника. При этом предполагается, что магнитная частица может быть центром пиннинга вихрей в сверхпроводнике, магнитный решетка именно пиннинг абрикосовских вихрей определяет транспортные свойства сверхпроводника.
Практическая реализация этой идеи сталкивается с рядом трудностей. Если над сверхпроводником создать малые частицы (с размерами несколько десятков нанометров) с однородным распределением намагниченности, то магнитное поле, индуцируемое такими частицами, быстро спадает магнитный решетка на поверхности сверхпроводника величина поля пренебрежимо мала. Увеличение размеров частиц ведет к тому, что однородное распределение намагниченности становится неустойчивым, в частицах может существовать только вихревое распределение намагниченности магнитный решетка магнитные поля частиц опять отсутствуют. Для эффективного влияния на сверхпроводник необходимо, чтобы магнитная частица создавала магнитный поток порядка кванта потока, магнитное поле порядка 100 Э магнитный решетка имела субмикронные латеральные размеры, превосходящие масштабы абрикосовского вихря в сверхпроводнике. В то же время решетка наномагнитов должна быть достаточно плотной, магнитный решетка сравнимой с характерным периодом вихревой решетки, определяемым внешним магнитным полем, магнитный решетка составляющим единицы микрон. Таким образом, для эффективного управления сверхпроводником необходимо провести оптимизацию параметров системы ферромагнитных частиц как источника неоднородного
магнитного поля. В частности, необходимо решить вопрос об определении размеров частиц, индуцирующих максимально возможное магнитное поле.
Впервые эксперимент по исследованию пиннинга абрикосовских вихрей на неупорядоченном массиве ферромагнитных частиц, внедренных вглубь массивного сверхпроводника был проведен в 1965 году Алденом магнитный решетка де Женом [17]. В этой работе также были проведены первые расчеты взаимодействия вихревых линий с магнитными диполями, магнитный решетка показано, что пиннинг вихрей на ферромагнитных частицах может привести к росту критического тока магнитный решетка увеличению намагниченности сверхпроводника. Однако эта работа более четверти века не имела продолжения, что можно объяснить отсутствием технологических возможностей изготовления ферромагнитных частиц с заданными магнитными свойствами магнитный решетка малой величиной предсказываемых эффектов.
Новый всплеск интереса к гибридным структурам ферромагнитные частицы -сверхпроводник возник в девяностых годах прошлого века. Началом этого этапа стали практически одновременно появившиеся теоретическая [18] магнитный решетка экспериментальная [19] работы. В этих работах впервые было предложено располагать магнитные частицы над тонкими пленками сверхпроводника, магнитный решетка не в глубине сверхпроводящего массива, как в работе [17]. Подобное расположение частиц позволяет контролировать их магнитное состояние, магнитный решетка строить магнитный решетка исследовать простые теоретические модели для взаимодействия магнитной магнитный решетка сверхпроводящей подсистем. Такая геометрия гибридных систем позволяет ставить магнитный решетка решать новые задачи физики, направленные на исследования взаимодействия ферромагнитных частиц магнитный решетка сверхпроводника, например [20, 21, 22, 23].
Работа [18] открыла цикл теоретических работ [24, 25, 26, 27], посвященных изучению возникновения, взаимодействия магнитный решетка пиннинга абрикосовских вихрей в поле магнитного диполя, расположенного вблизи сверхпроводника. Были установлены критерии образования абрикосовских вихрей под действием магнитного диполя магнитный решетка рассчитано взаимодействие магнитного диполя с вихревой линией, т.е. свойства магнитного диполя как центра пиннинга вихрей. В частности, возникновению сверхпроводящего вихря под действием магнитного диполя способствуют уменьшение толщины сверхпроводящей пленки, уменьшение расстояния между диполем
и сверхпроводящей пленкой, увеличение магнитного момента диполя.
В экспериментальной работе [19] впервые исследовалось влияние периодической двумерной решетки ферромагнитных частиц на свойства тонкой сверхпроводящей пленки. Фактически эта работа определила дальнейшее направление исследований гибридных структур ферромагнитные частицы - сверхпроводник.
Соизмеримость характерных масштабов в сверхпроводнике с периодом решетки магнитный решетка размерами магнитных частиц дает возможность для создания сверхпроводящих систем с контролируемым пиннингом вихрей. При исследовании гибридных систем, состоящих из периодической двумерной решетки наномагнитов магнитный решетка тонкой полоски сверхпроводника, наблюдался ряд интересных эффектов, заключающихся в осцилляторной зависимости сопротивления (критической температуры, намагниченности или критического тока) сверхпроводника от внешнего магнитного поля [19, 28]. Особенности характеристик сверхпроводника существуют при выполнении условия соизмеримости периода da решетки абрикосовских вихрей, определяемого внешним магнитным полем (da ~ (Фо/Н)о&, где Н - напряженность поля), магнитный решетка периода d решетки магнитных частиц. Наблюдение эффектов соизмеримости в этих системах усложняется из-за дефектности реальных сверхпроводящих пленок, которая приводит к искажению решетки абрикосовских вихрей. Для уменьшения влияния этих искажений эксперименты проводятся при температуре Г, очень близкой к температуре сверхпроводящего перехода Тс, т.е., при значениях параметра г = (Тс — Т)/Тс ~ 0.01 — 0.05, что существенно затрудняет практическое использование решетки ферромагнитных частиц для управления пиннингом абрикосовских вихрей.
Одной из основных задач представляемой диссертационной работы является исследование вопроса о влиянии неоднородного магнитного поля системы ферромагнитных наночастиц на "слабые11 сверхпроводники ("слабые связи") - джозеф-соновские контакты. В силу малого "собственного" пиннинга джозефсоновских вихрей эта система является более чувствительной к магнитному полю по сравнению с "сильными" сверхпроводниками. Задача о пиннинге, движении, излучении джозефсоновских вихрей в переходах со структурными неоднородностями интересна как с фундаментальной точки зрения, так магнитный решетка с точки зрения практических
8
применений. Динамика джозефсоновских переходов может теоретически изучаться в рамках теории солитонов, называемых в этой ситуации флаксонами (джо-зефсоновскими вихрями, или квантами магнитного потока). При таком подходе естественно возникают аналогии со многими физическими явлениями в физике твердого тела, например [29]. С точки зрения практических применений, одним из важных объектов являются плотно упакованные цепочки флаксонов. Их взаимодействие со структурными неоднородностями переходов может существенно повлиять на многие, в том числе транспортные магнитный решетка высокочастотные свойства джозефсоновских контактов.
Таким образом, исследование свойств джозефсоновских контактов в неоднородном магнитном поле системы ферромагнитных частиц представляет интерес в связи с возможным эффективным управлением транспортными свойствами джозефсоновских переходов. Также вызывает интерес постановка обратной задачи -определение неоднородного магнитного поля системы субмикронных частиц с помощью джозефсоновского перехода.
Взаимодействие джозефсоновских вихрей со структурными неоднородностями проводилось магнитный решетка ранее. Можно выделить две основные группы работ по влиянию локальных неоднородностей на свойства джозефсоновских переходов. Первая группа объединяет исследования по влиянию абрикосовских вихрей на транспортные свойства джозефсоновских контактов. В работах [30, 31] показано, что даже один абрикосовский вихрь, находящийся в одном из электродов контакта, при соответствующих условиях, может так изменить разность фаз между берегами контакта, что критический ток джозефсоновского перехода будет полностью подавлен при нулевом внешнем магнитном поле (при этом цепочки джозефсоновских вихрей еще не существует). В экспериментальной работе [32] показано, что абрикосовские вихри, введенные в область джозефсоновского перехода, могут рассматриваться как локальные магнитные неоднородности, эффективно взаимодействующие с джо-зефсоновскими вихрями. Возможно решение магнитный решетка обратной задачи - определение положения абрикосовского вихря в электроде джозефсоновского контакта по виду зависимости критического тока от внешнего магнитного поля [31, 33, 34].
Вторая группа работ посвящена исследованию влияния искусственных диэлек-
трических неоднороднстей, на свойства джозефсоновских переходов. В частности в работах [35, 36] показано, что соизмеримость пространственного периода решетки неоднородностей с периодом цепочки флаксонов приводят к возрастанию вторичных максимумов на зависимости критического тока от магнитного поля. Такие периодические неоднородности могут так же приводить к синхронизации излучения цепочки движущихся флаксонов [37, 38].
Главное отличие магнитных частиц от других структурных неоднородностей в том, что магнитное поле частиц можно перестраивать путем перемагничивания частиц, т.е. наномагниты являются управляемыми "искусственными" структурными неоднородностями в джозефсоновских переходах. Также отличаются магнитный решетка механизмы влияния ферромагнитных частиц на переходы. Во-первых, возможно возникновение разности фаз в джозефсоновских контактах благодаря проникновению магнитных полей, индуцированных частицами, непосредственно в область перехода. Во-вторых, под действием магнитных частиц могут возникать абрикосовские вихри разных знаков, влияние которых на свойства джозефсоновских переходов еще не изучалось.
10
Цели магнитный решетка задачи работы
Целью диссертационной работы является экспериментальное исследование влияния магнитного поля, индуцированного ферромагнитными наночастицами, на свойства джозефсоновских переходов различной геометрии магнитный решетка узких сверхпроводящих мостов.
Задачи
• Оптимизация параметров системы ферромагнитных частиц как источника неоднородного магнитного поля.
• Изготовление гибридных структур ферромагнитные частицы-сверхпровод-ник.
• Экспериментальное исследование влияния неоднородного магнитного поля ферромагнитных наночастиц на свойства торцевых джозефсоновских переходов.
• Экспериментальное исследование влияния магнитного поля системы ферромагнитных наночастиц на свойства планарных джозефсоновских переходов.
• Экспериментальное исследование влияния магнитного поля ферромагнитных наночастиц на свойства узких сверхпроводящих мостиков.
Методы исследования
Джозефсоновские переходы магнитный решетка узкие сверхпроводящие мосты изготовлены методом магнетронного напыления магнитный решетка стандартными методами фотолитографии. При создании ферромагнитных частиц использовались методы лазерного магнитный решетка термического напыления, методы электронной литографии магнитный решетка процессы плазмохимического магнитный решетка ионного травления. Экспериментальное исследование остаточных состояний распределения намагниченности проведено методами магнитосиловой микроскопии. Для исследования электрофизических свойств сверхпроводящих мостов магнитный решетка джозефсоновских переходов использовался стандартный четырех-контактный метод
11
измерений. Теоретические расчеты распределения намагниченности в ферромагнитных частицах проводились на основе анализа уравнений Ландау-Лифшица-Гильберта для динамики магнитного момента во внешнем магнитном поле.
Научная новизна
• Впервые изготовлены джозефсоновские переходы "идеальной" торцевой геометрии малой емкости.
• Экспериментально обнаружено существование критической толщины для эллиптических субмикронных частиц Со, ограничивающих область существования метастабильных состояний с квазиоднородным распределением намагниченности.
• Изготовлены магнитный решетка исследованы гибридные структуры нового типа, состоящие из ферромагнитных наночастиц магнитный решетка джозефсоновских переходов различной геометрии. В торцевых контактах наблюдался эффект соизмеримости между периодическим магнитным полем частиц магнитный решетка распределением плотности джо-зефсоновского тока. В планарных контактах наблюдалось гигантское (в 5-6 раз) изменение максимального критического тока в зависимости от магнитного состояния частиц.
• Обнаружено, что критический ток узкого сверхпроводящего моста с магнитными частицами растет с увеличением внешнего магнитного поля. Обнаружено существование диодного эффекта в этих гибридных системах -величина критического тока зависит от взаимной ориентации направлений протекания тока магнитный решетка приложенного внешнего однородного поля.
12
Положения, выносимые на защиту
1) азработана методика изготовления джозефсоновских переходов "идеальной" торцевой геометрии малой емкости. Изготовлены джозефсоновские переходы Nb\SiNx\Nb "идеальной" торцевой геометрии с критическим током 10 —1000 мкА, нормальным сопротивлением 1—10 Ом магнитный решетка малой емкостью (менее 10~и —
ю-12 ф).
2) Разработана методика изготовления гибридных структур ферромагнитные частицы - сверхпроводник. Изготовлены гибридные структуры: магнитные частицы на торцевых, планарных джозефсоновских переходах магнитный решетка сверхпроводящих мостах.
3) Экспериментально обнаружено существование критической толщины эллиптических субмикронных частиц Со с аспектным отношением длина/ширина 1.3 — 3, ограничивающей область существования метастабильных состояний с квазиоднородным распределением намагниченности.
4) В торцевых джозефсоновских контактах обнаружен эффект соизмеримости между периодами магнитного поля частиц магнитный решетка плотности джозефсоновского тока, проявляющийся в возрастании вторичных максимумов на зависимости критического тока от магнитного поля. В планарных джозефсоновских контактах обнаружено гигантское (в 5-6 раз) изменение максимального критического тока в зависимости от магнитного состояния частиц.
5) Обнаружено сильное влияние ферромагнитных частиц на зависимость 1С(Н) критического тока узкого сверхпроводящего мостика от внешнего однородного магнитного поля - критический ток узкого сверхпроводящего моста с магнитными частицами растет с увеличением внешнего магнитного поля (до ~20%). В этих гибридных системах наблюдался диодный эффект - величина критического тока зависит от взаимной ориентации направлений протекания тока магнитный решетка приложенного внешнего однородного поля (величина диодного эффекта достигает ~200%).
13
Научная магнитный решетка практическая ценность
Разработанные методики изготовления торцевых джозефсоновских переходов магнитный решетка гибридных структур ферромагнитные частицы - сверхпроводник могут быть использованы во многих областях крио- магнитный решетка наноэлектроники. Изготовленные торцевые джозефсоновские переходы Nb\SiNx\Nb с критическим током 10-1000 мкА, нормальным сопротивлением 1-10 Ом магнитный решетка малой емкостью (менее 10~1Х — 10~12 Ф) могут быть использованы для исследований субмикронных магнитных структур, в СВЧ технике (смесители, умножители магнитный решетка др.), при построении программируемого эталона напряжения магнитный решетка при формировании элементов сверхпроводящей логики. Разработанная методика изготовления магнитных частиц на сверхпроводнике может быть использована при создании различных гибридных структур ферромагнитные частицы - сверхпроводник.
Результаты исследования распределения намагниченности магнитный решетка магнитного поля, индуцированного субмикронными частицами Со, представляют интерес для исследования диаграммы магнитных состояний реальных ферромагнитных наноструктур магнитный решетка в связи с их возможным применением в микроэлектронике.
Проведенные исследования влияния магнитного поля ферромагнитных нано-частиц на свойства джозефсоновских переходов могут быть использованы как для анализа неоднородного магнитного поля системы субмикронных частиц, так магнитный решетка для управления транспортными свойствами джозефсоновских контактов.
Проведенные экспериментальные исследования влияния магнитного поля ферромагнитных наночастиц на свойства планарных джозефсоновских переходов магнитный решетка узких сверхпроводящих мостов представляют интерес в связи с их возможным применением в микроэлектронике. Изготовленные лабораторные образцы могут служить прототипом новых элементов криоэлектроники.
Апробация работы магнитный решетка научные публикации
Работа выполнена в Институте физики микроструктур РАН (Нижний Новгород). Основные положения магнитный решетка результаты диссертационной работы неоднократно обсуждались на семинарах ИФМ РАН, магнитный решетка также были представлены на Междуна-
14
родном симпозиуме по магнетизму (MISM-2002 - Москва); Всероссийском совещании по физике низких температур (ФНТ-33, 2003 г. - Екатеринбург); международном евро-азиатском симпозиуме "Прогресс в магнетизме" (EASTMAG-2004 - Красноярск); международном совещании по сканирующей зондовой микроскопии (SPM-2004 - Н.Новгород); Белорусском семинаре по сканирующей зондовой микроскопии (БелСЗМ-6, 2004 г. - Минск); симпозиуме Нанофизика магнитный решетка Наноэлек-троника (Н.Новгород, 2005 г.).
По результатам выполненных исследований опубликовано 20 научных работ (6 статей в реферируемых журналах магнитный решетка 14 докладов на российских магнитный решетка международных конференциях).
Объем магнитный решетка структура диссертации
Диссертация состоит из введения, трех глав, заключения, приложения, списка публикаций автора магнитный решетка списка цитируемой литературы из 132 наименований. Общий объем — 155 страниц, в диссертации приведено 62 рисунка.
В первой главе дан обзор экспериментальных данных магнитный решетка теоретических результатов, посвященных исследованию остаточных распределений намагниченности в ферромагнитных наночастицах. Изложена методика изготовления ферромагнитных частиц на сверхпроводнике. Приведены результаты исследований остаточных состояний распределения намагниченности в эллиптических субмикронных частиц Со.
Во второй главе дан обзор имеющихся к настоящему времени экспериментальных магнитный решетка теоретических результатов, посвященных исследованию гибридных структур ферромагнитные частицы - сверхпроводник. Изложена методика изготовления магнитный решетка приведены результаты экспериментальных низкотемпературных исследований торцевых джозефсоновских переходов Nb\SiNx\Nb. Приведены результаты экспериментальных исследований по влиянию магнитных полей ферромагнитных наночастиц на свойства торцевых джозефсоновских переходов. Приведены результаты первого наблюдения эффекта соизмеримости между периодами магнитного поля частиц магнитный решетка плотности джозефсоновского тока, проявляющегося в наличии дополнительных максимумов на зависимости 1С(Н).
15
В третьей главе приведены результаты исследования свойств планарных джозефсоновских контактов магнитный решетка узких сверхпроводящих мостов в неоднородном магнитном поле системы ферромагнитных частиц. Обнаружено гигантское (более чем в шесть раз) изменение максимального критического тока в зависимости от магнитного состояния частиц. Наблюдавшиеся изменения "фраунгоферовой" картины планарных джозефсоновских контактов связано с образованием абрико-совских вихрей в верхнем электроде контакта под действием однородно намагниченных частиц.
Обнаружено сильное влияние ферромагнитных частиц на 1С(Н) зависимость критического тока узкого сверхпроводящего моста от внешнего однородного магнитного поля: критический ток узкого сверхпроводящего моста с магнитными частицами растет с увеличением внешнего магнитного поля (до 20 %). В этих гибридных системах наблюдался диодный эффект: величина критического тока зависит от взаимной ориентации направлений протекания тока магнитный решетка приложенного внешнего однородного поля (величина диодного эффекта достигала 200%).
В Заключении сформулированы выводы, сделанные по результатам работы.
16
1 Ферромагнитные частицы как источник неоднородного магнитного поля
1.1. Введение.
В этой главе приведены результаты исследований свойств системы ферромагнитных частиц как источника неоднородного магнитного поля, магнитный решетка также методы магнитный решетка результаты оптимизации параметров таких систем.
В сущности, во всех объемных магнитных материалах существуют магнитные домены. Одними из наиболее вазкных следствий нанометрового структурирования магнетика является подавление образования доменов магнитный решетка появление анизотропии формы. В частности, хорошо известно, что если размер ферромагнитной частицы меньше некоторого критического, сравнимого с обменной длинной, то распределение намагниченности в ней однородно. Такие частицы получили название од-нодоменных магнитный решетка их радиус составляет несколько десятков нанометров. Используя анизотропию формы (изменяя геометрию частиц), можно управлять основным состоянием намагниченности наномагнита. Использование анизотропии формы позволяет изготавливать частицы с заданным распределением намагниченности, в том числе магнитный решетка однородным, даже если размеры магнитной частицы не по всем направлениям сравнимы с обменной длиной. Вышеописанные свойства наномаг-нитов магнитный решетка определяют возможности их использования в различных приложениях. Существует две принципиальные возможности использования наномагнитов. 1. Наномагниты как управляемые источники неоднородного магнитного поля.
Наиболее широко обсуждается возможность использования решетки однодо-менных ферромагнитных наночастиц в качестве перспективной среды сверхплотной (более 1010 бит/см2) записи информации, благодаря хорошо определенному индуцированному магнитному полю. Для хранения информации существование доменов крайне нежелательно, поскольку они могут уменьшить остаточную намагниченность до нуля, что устраняет эффект памяти магнитного материа- ла. Поэтому однодоменная частица является идеальной ячейкой хранения одного бита информации. Преградой для подобного использования частиц является
17
Тип работы: Магистерская работа / диплом
Год: 2005
Страниц: 142
Стоимость: 800 рублей
Для покупки этой работы, необходимо заполнить нижеследующую форму:
Способ оплаты:от способа оплаты зависит срок доставки работы
- - Выберите из списка - -
Оплата банковским переводом
Перевод через WebMoney
Перевод через Яндекс.Деньги
Оплата картами электронных платежных систем (WebMoney,Яндекс.Деньги)
Почтовый перевод
Оплата через терминалы приема платежей в вашем городе
Получить у представителя (услуга платная – дополнительно +700 руб.)
- - Для просмотра информации о способе оплаты выберите его из списка.
ИТОГО К ОПЛАТЕ:
Фамилия, Имя, Отчество *
Город проживания *
- - Выберите из списка - -
Ввести свой (нет в списке)
Москва
Гагарин
Бабаево
Гвардейск
Абакан
Бабынино
Барнаул
Балаково
Балахна
Балашиха
Балашов
Байкалово
Галич
Балтийск
Балезино
Валдай
Ванино
Гатчина
Гаджиево
Арзамас
Армавир
Бронницы
Арсеньев
Архангельск
Артем
Артемовский
Брянск
Благовещенск
Глазов
Владивосток
Владимир
Бирюлево
Бийск
Александров
Алексин
Вишера
Ангарск
Богородицк
Богданович
Бор
Горки II
Борисоглебск
Горно-алтайск
Воронеж
Горный
Городец
Апрелевка
Волгоград
Вологда
Волоколамск
Вольск
Волжский
Воскресенск
Воткинск
Астрахань
Губкинский
Бугуруслан
Бузулук
Гурьевск
Буй
Гуково
Гулькевичи
Гусь-хрустальный
Гусев
Ахтубинск
Выборг
Выкса
Вышний волочек
Вербовский
Березник
Бердск
Белая калитва
Белая холуница
Великий новгород
Белогорск
Белогорье
Белев
Белев-2
Георгиевск
Администрация
Вязьма
Заволжск
Заволжье
Заинск
Запрудня
Звенигород
Знаменск
Зубцов
Зерноград
Зеленоград
Зеленогорск
Райчихинск
Раменское
Расказово
Рославль
Ростов-на-дону
Родники
Руза
Рузаевка
Ртищево
Русса
Рудня
Рыбное
Ревда
Реутов
Реж
Ржев
Рязань
Ряжск
Иваново
Ивантеевка
Лабытнаги
Казань
Игра
Каргополь
Карпинск
Калининград
Калининск
Лакинск
Калуга
Кайеркан
Калязин
Канаш
Канск
Камызяк
Камышлов
Каменск-уральский
Камень
Кандалакша
Касимов
Кадников
Кашира
Кашира-2
Кашин
Качканар
Изобильный
Красноармейск
Красногорск
Краснознаменск
Краснослободск
Краснотурьинск
Краснодар
Красноярск
Иркутск
Кропоткин
Киров
Кирово-чепецк
Киржач
Клин
Климовск
Кингисепп
Кимры
Кимовск
Липецк
Кинешма
Лиски
Лихославль
Королев
Кореновск
Коряжма
Колпино
Коломна
Комсомольское
Кондрово
Кострома
Костерево
Котлас
Котовск
Лотошино
Котельнич
Йошкар-ола
Искитим
Истра
Кстово
Курган
Курлова
Куртамыш
Луки
Кушва
Лучегорск
Кызыл
Лыткарино
Лебедянь
Лермонтов
Кемерово
Лесозаводск
Лесной
Ижевск
Ишим
Люберцы
Людиново
Магнитогорск
Набережные челны
Назарово
Маркс
Наро-фоминск
Партизанск
Нарьян-мар
Макарьев
Малаховка
Малмыж
Малоярославец
Малые вяземы
Обнинск
Мантурово
Нахабино
Находка
Надым
Озерск
Протвино
Орск
Оренбург
Орехово-зуево
Орёл
Мирный
Олонец
Минусинск
Михайлов
Окуловка
Питкяранта
Михнево
Оленегорск
Плесецк
Нижний новгород
Нижневартовск
Мичуринск
Ногинск
Новоалтайск
Нововоронеж
Новобурейский
Новороссийск
Новокузнецк
Новокуйбышевск
Новомичуринск
Новомосковск
Новосибирск
Новоуральск
Новодвинск
Новый
Норильск
Поронайск
Моршанск
Покров
Нолинск
Полесск
Поляны
Опочка
Омск
Москва
Онега
Можайск
Подольск
Ноябрьск
Псков
Оскол
Осташков
Остров
Оха
Пугачев
Муравленко
Мураши
Мурманск
Муром
Пущино
Пушкино
Пыталово
Мытищи
Пыть-ях
Мегион
Невинномысск
Невьянск
Первоуральск
Пермь
Переславль-залесский
Нерехта
Неман
Пестово
Петровск
Петрозаводск
Петропавловск-камчатский
Нефтекумск
Нефтеюганск
Медвежьегорск
Медынь
Печора
Одинцово
Одоев
Ожерелье
Няндома
Сараи
Саранск
Саратов
Салехарл
Салда
Самара
Свободный
Санкт-петербург
Сасово
Сафоново
Светлый
Светогорск
Славск
Слободской
Собинка
Спасск
Спасск-дальний
Советск
Спирово
Сокол
Смоленск
Сочи
Ставрополь
Старица
Суворов
Сургут
Стрежевой
Сходня
Сухиничи
Ступино
Судиславль
Сыктывкар
Сычевка
Североморск
Североуральск
Северодвинск
Сергиев посад
Серов
Серпухов
Серышево
Серебрянные пруды
Серебряный
Хабаровск
Таганрог
Уварово
Тагил
Тарко-сале
Талица
Талнах
Тамбов
Ханты-мансийск
Тверь
Узловая
Уренгой
Уржум
Улан-удэ
Химки
Ульяновск
Хороль
Торжок
Фокино
Холмск
Тольятти
Томилино
Томск
Хотьково
Усинск
Усолье-сибирское
Уссурийск
Усть-лабинск
Усть-илимск
Устюжна
Уфа
Туапсе
Тура
Тула
Тума
Ухта
Тучково
Тейково
Удомля
Тюмень
Щербинка
Щелково
Электрогорск
Электросталь
Электроугли
Энгельс
Егорьевск
Елабуга
Екатеринбург
Ейск
Дальнереченск
Дзержинск
Дзержинский
Долгопрудный
Долинск
Дмитров
Дно
Домодедово
Донской
Донецк
Дубовка
Жуковский
Дудинка
Дебесы
Жердевка
Железногорск
Железноводск
Железнодорожный
Детчино
Дедовск
Цивильск
Чаплыгин
Чита
Чебоксары
Черняховск
Череповец
Челябинск
Чехов
Шарья
Шахты
Шадринск
Шимановск
Шумиха
Шуя
Юбилейный
Юрья
Юхнов
Южа
Южно-сахалинск
Яранск
Ярославль
Ярцево
введите другой город:
Почтовый адрес с индексом *(без города)
Контактный телефон *
Ваш email *желательно указывать ящик, зарегистрированный на общедоступных бесплатных почтовых серверах, типа mail.ru, rambler.ru, yandex.ru. В противном случае получение вами ответного письма не гарантируется
Дополнительный emailрекомендуем заполнять это поле, в случаях утери письма оно дублируется на дополнительный ящик
Код проверки *
- - введите цифры которые видите слева на картинке.
Я прочитал магнитный решетка полностью согласен с условиями доставки работы.
Подобные работы:
Влияние межпланетного магнитного поля на формирование магнитосферы
Влияние андреевских связанных состояний на глубину проникновения магнитного поля магнитный решетка туннельные характеристики сверхпроводников с анизотропным спариванием
Действие слабого постоянного магнитного поля на состав магнитный решетка содержание липидов магнитный решетка растворимый Сахаров в растениях редиса
Разработка метода расчета магнитного поля в дискретно-однородных цилиндрических структурах явнополюсных электрических машин
СИНТЕЗ И АНАЛИЗ АЛГОРИТМОВ ОПРЕДЕЛЕНИЯ ПРОСТРАНСТВЕННОЙ ОРИЕНТАЦИИ БЕСПИЛОТНОЙ АЭРОДИНАМИЧЕСКОЙ ПЛАТФОРМЫ ПО ИЗМЕРЕНИЯМ МАГНИТНОГО ПОЛЯ ЗЕМЛИ
СИНТЕЗ И АНАЛИЗ АЛГОРИТМОВ ОПРЕДЕЛЕНИЯ ПРОСТРАНСТВЕННОЙ ОРИЕНТАЦИИ БЕСПИЛОТНОЙ АЭРОДИНАМИЧЕСКОЙ ПЛАТФОРМЫ ПО ИЗМЕРЕНИЯМ МАГНИТНОГО ПОЛЯ ЗЕМЛИ
Морфология магнитный решетка функция стенки желудка в норме магнитный решетка патологии при разных сочетаниях воздействия гипоклорита, лазера магнитный решетка магнитного поля
Математическое моделирование магнитного поля в присутствии идеально проводящий поверкностей с краем методом интегральный уравнений первого рода
Влияние поля современный информационный технологий на личность в юношеском возрасте
Влияние экзогенного мелатонина на липиды раневого поля кожи крыс в процессе регенерации
ВЛИЯНИЕ ИЗМЕНЕНИЯ МИКРОСТРУКТУРЫ ПОЛИКРИСТАЛЛИЧЕСКИХ МЕТАЛЛОВ НА ИХ АКУСТИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА
Когнитивные аспекты исследования лингвокультурологического поля (на материале поля "дом/жилье")
Влияние типа функциональных групп модификаторов на свойства эпоксиаминных композиций
ЭКОНОМОВ АНДРЕЙ НИКОЛАЕВИЧ ВЛИЯНИЕ ИЗМЕНЕНИЯ МИКРОСТРУКТУРЫ ПОЛИКРИСТАЛЛИЧЕСКИХ МЕТАЛЛОВ НА ИХ АКУСТИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА
Методы технико—экономического обоснования строительства внеуличных пешеходных переходов
БАНК РАБОТ, 2006-08г.
разделы
cad купить
съемный зубной протез
антиобледенительные система
купить nokia 9300i
скс
восстановление бухучета
герб область
ipsec
дешевый холодильник
переводческий бюро
шапка доставка
монитор видеодомофона, монитор, видеодомофон
зубной боль
холодильник либхер
нард короткий
серверные корпус консольный переключатель
обзвон
оркестр креольский танго
двухтарифные электросчетчик
слабость головокружение
избавиться спам
мэш
изолента
рак кишка
купить ниппель перех
очки ночной видение
купить ножовка
развальцовка подогреватель
лидо пекарня
мужчина выходной
купить каболка
концепция совершенствование сбыта
урок охота
холодильник дешево
5003.17 (крышка)
короткий нард скачать бесплатный
долг
видеорегистраторы
дулевский фарфор
холодильник уценка
оркестр креольский танго
dect desktop
icq купить
купить айсбест
охота бабочка
уличный барбекю
купить конвертер
близорукость
холодный зеркало
измеритель фаза нуль
фасадный покрытие
изготовление краска
стелаж
спецобувь
трехфазный электросчетчик
тонировка стекол
автоматический отправка писем outlook
нужный билет
экг сервис
микросреда компания
магнитный решетка